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当压强增加，压入越长用软粒子被压缩变小，由尺寸不匹配引入的缺陷积累导致体系变成多晶，并进一步变成无序占主导的玻璃态。【图文简介】图一：地穿电通道首压缩诱导的二元多晶到玻璃转变a)软硬球模型，地穿电通道首软球有一个可被压缩的软壳，厚度为λb)放大的晶体和玻璃的实空间图，对应于e)和i)中红色格子c)多晶晶粒尺寸随堆积密度ϕ连续减小d)径向分布函数e)-i)不同堆积密度下的结构(上)和动力学(下)j)相图,展示两个多晶区域和三个玻璃区域，多晶和玻璃的边界在堆积密度为0.7处图二：结构和动力学a)结构的涨落在0.7处有个峰b)无序态粒子团簇的数量在0.7处下降c)无序态粒子（黑色）从0.7开始各向渝渗d)动力学参量L的相对标准方差在0.7处有个峰e)相对于邻居的动力学参量的方差在0.7处有个峰f)动力学与无序度的相关度在0.7处最大图三：转变过程的状态方程及力学响应a)黑色方块对应压强与堆积密度关系，红色曲线对应压缩率在0.7处有个峰b)体弹性模量与晶粒尺寸的关系显示五个区域图四：力学性能a)在剪切作用下应力与应变的关系，对平台段求平均得到屈服应力b)屈服应力和晶粒尺寸的关系显示多晶区域存在Hall-Petch和InverseHall-Petch两个区域c)屈服应力和正应力的关系在玻璃区域满足Mohr-Coulomb关系，两个线性关系对应两个摩擦系数不同的区域确定出一个玻璃边界图五：转变过程的态密度a)态密度随压缩向高频移动b)态密度曲线的半对数绘制显示在高频段多晶是下凹型而玻璃是上凸型，说明无序玻璃具有分布更宽的热激发单元c)态密度的峰位类似于压强的变化d)态密度峰位在0.7处移动最慢图六a)多晶与b)和c)玻璃态中三个低频振动模ω=1.0(A),5.5(B),13.5(C).图七：残余比热容cV显示能量涨落在0.7处最大a)cV在多晶段关于堆积密度ϕ是二次函数。

这种简单系统为玻璃态的形成提供了一个新的角度，江输技术并开辟了研究晶体玻璃转变的方法。他们使用胶体系统作为统计模型研究了椭球微粒的布朗动力学，次采晶体的熔化，次采晶体中的固-固转变，晶体界面的预熔化，椭球系统的玻璃转变，玻璃界面的弛豫，多晶境界动力学，以及多晶与玻璃的边界等问题。长期以来，特高它们被当做两个独立的领域分别地研究。

在压强较低时（对应于堆积密度ϕ较小），压入越长用两种粒子尺寸相同所以形成单晶。随着压力增加，地穿电通道首作者发现系统出现两种多晶态和三种玻璃态，地穿电通道首尤其是在多晶-玻璃转变点处具有丰富的结构，机械，动力学和热力学特征，比如取向序涨落呈现尖锐的峰。

在合适的参数下，江输技术晶畴平均直径可连续地减小到一、两个粒子，这完全涵盖了多晶-玻璃态转变区间，为首次研究多晶-玻璃态转变提供了一个平台。

另外，次采作者等人还研究了什么样的软球作用势和软硬球比例组成的晶体可以被压缩成超细多晶，这可以指导超细多晶的制备。3、特高动态小动画程序或科技视频（videoabstract）制作。

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